Aberration sphérique. Aberrations de la lentille Aberrations du système optique

Considérons l'image d'un Point situé sur l'axe optique donnée par le système optique. Le système optique présentant une symétrie circulaire par rapport à l'axe optique, il suffit de se limiter au choix des rayons se trouvant dans le plan méridional. Sur la fig. 113 montre la caractéristique du trajet des rayons d'une lentille unique positive. Position

Riz. 113. Aberration sphérique d'une lentille positive

Riz. 114. Aberration sphérique pour un point hors axe

L'image idéale d'un point objet A est déterminée par un rayon paraxial traversant l'axe optique à distance de la dernière surface. Les rayons formant des angles finis avec l'axe optique n'atteignent pas le point image idéal. Pour une seule lentille positive, plus la valeur absolue de l’angle est grande, plus le faisceau coupe l’axe optique près de la lentille. Ceci s'explique par la puissance optique inégale de la lentille dans ses différentes zones, qui augmente avec l'éloignement de l'axe optique.

Cette violation de l'homocentricité du faisceau de rayons émergent peut être caractérisée par la différence des segments longitudinaux pour les rayons paraxiaux et pour les rayons passant par le plan de la pupille d'entrée à des hauteurs finies : cette différence est appelée aberration sphérique longitudinale.

La présence d'aberration sphérique dans le système conduit au fait qu'au lieu d'une image nette d'un point dans le plan image idéal, on obtient un cercle de diffusion dont le diamètre est égal à deux fois la valeur de cette dernière par rapport à la longueur. aberration sphérique par la relation

et est appelée aberration sphérique transversale.

Il est à noter qu'avec l'aberration sphérique, la symétrie est préservée dans le faisceau de rayons sortant du système. Contrairement aux autres aberrations monochromatiques, l'aberration sphérique se produit en tous points du champ du système optique, et en l'absence d'autres aberrations pour les points hors de l'axe, le faisceau de rayons émergeant du système restera symétrique par rapport au rayon principal (Fig. .114).

La valeur approximative de l'aberration sphérique peut être déterminée à l'aide de formules d'aberration du troisième ordre via

Pour un objet situé à une distance finie, comme suit de la Fig. 113,

Dans les limites de la validité de la théorie des aberrations du troisième ordre, on peut accepter

Si nous mettons quelque chose selon les conditions de normalisation, nous obtenons

Ensuite, en utilisant la formule (253), nous trouvons que l'aberration sphérique transversale du troisième ordre pour un point objet situé à une distance finie est

En conséquence, pour les aberrations sphériques longitudinales du troisième ordre, en supposant selon (262) et (263), nous obtenons

Les formules (263) et (264) sont également valables pour le cas d'un objet situé à l'infini, s'il est calculé dans des conditions de normalisation (256), c'est-à-dire à la focale réelle.

Dans la pratique du calcul des aberrations des systèmes optiques, lors du calcul de l'aberration sphérique du troisième ordre, il convient d'utiliser des formules contenant la coordonnée du faisceau sur la pupille d'entrée. Alors, d’après (257) et (262), on obtient :

si calculé dans des conditions de normalisation (256).

Pour les conditions de normalisation (258), c'est à dire pour le système réduit, d'après (259) et (262) on aura :

Des formules ci-dessus, il résulte que pour une aberration sphérique donnée du troisième ordre, plus la coordonnée du faisceau sur la pupille d'entrée est grande.

Étant donné que l'aberration sphérique est présente pour tous les points du champ, lors de la correction de l'aberration d'un système optique, une attention primordiale est accordée à la correction de l'aberration sphérique. Le système optique le plus simple à surfaces sphériques dans lequel l'aberration sphérique peut être réduite est une combinaison de lentilles positives et négatives. Pour les lentilles positives comme négatives, les zones extrêmes réfractent les rayons plus fortement que les zones situées près de l'axe (Fig. 115). Une lentille négative a une aberration sphérique positive. Par conséquent, la combinaison d'une lentille positive présentant une aberration sphérique négative avec une lentille négative produit un système corrigé d'aberration sphérique. Malheureusement, l'aberration sphérique ne peut être corrigée que pour certains rayons, mais elle ne peut pas être complètement corrigée dans l'ensemble de la pupille d'entrée.

Riz. 115. Aberration sphérique d'une lentille négative

Ainsi, tout système optique présente toujours une aberration sphérique résiduelle. Les aberrations résiduelles d'un système optique sont généralement présentées sous forme de tableau et illustrées par des graphiques. Pour un point objet situé sur l'axe optique, des graphiques d'aberrations sphériques longitudinales et transversales sont présentés, présentés en fonctions de coordonnées, ou

Les courbes d'aberration sphérique longitudinale et transversale correspondante sont représentées sur la Fig. 116. Les graphiques de la Fig. 116, et correspondent à un système optique avec aberration sphérique sous-corrigée. Si pour un tel système, son aberration sphérique n'est déterminée que par des aberrations du troisième ordre, alors selon la formule (264), la courbe d'aberration sphérique longitudinale a la forme d'une parabole quadratique et la courbe d'aberration transversale a la forme d'une parabole cubique. Les graphiques de la Fig. 116, b correspondent à un système optique dans lequel l'aberration sphérique est corrigée pour un faisceau passant par le bord de la pupille d'entrée, et les graphiques de la Fig. 116, in - système optique à aberration sphérique redirigée. La correction ou la recorrection de l'aberration sphérique peut être obtenue, par exemple, en combinant des lentilles positives et négatives.

L'aberration sphérique transversale caractérise le cercle de dispersion, qui est obtenu à la place d'une image idéale d'un point. Le diamètre du cercle de diffusion pour un système optique donné dépend du choix du plan image. Si ce plan est décalé d'une certaine quantité par rapport au plan de l'image idéale (plan gaussien) (Fig. 117, a), alors dans le plan déplacé on obtient une aberration transversale associée à une aberration transversale dans le plan gaussien par la dépendance

Dans la formule (266), le terme sur le graphique de l'aberration sphérique transversale tracé en coordonnées est une ligne droite passant par l'origine. À

Riz. 116. Représentation graphique des aberrations sphériques longitudinales et transversales

et astigmatisme). Il existe des aberrations sphériques des troisième, cinquième ordres et supérieurs.

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  Distance δs" le long de l'axe optique entre les points de fuite des rayons zéro et extrême est appelé aberration sphérique longitudinale.

  Diamètre δ" Le cercle de diffusion (disque) est déterminé par la formule

  δ ′ = 2 h 1 δ s ′ a ′ (\displaystyle (\delta ")=(\frac (2h_(1)\delta s")(a"))),

  • 2h 1 - diamètre du trou du système ;
  • un"- distance du système au point image ;
  • δs"- aberration longitudinale.

  Pour les objets situés à l'infini

  UNE ′ = F ′ (\displaystyle (a")=(f")),

  Pour construire une courbe caractéristique de l'aberration sphérique longitudinale, l'aberration sphérique longitudinale est tracée le long de l'axe des abscisses. δs", et en ordonnée - les hauteurs des rayons sur la pupille d'entrée h. Pour construire une courbe similaire pour l'aberration transversale, les tangentes des angles d'ouverture dans l'espace image sont tracées le long de l'axe des x et les rayons des cercles de diffusion sont tracés le long de l'axe des ordonnées. δg"

  En combinant des lentilles aussi simples, l'aberration sphérique peut être considérablement corrigée.

  Réduction et correction

  Dans certains cas, une petite quantité d’aberration sphérique de troisième ordre peut être corrigée en défocalisant légèrement l’objectif. Dans ce cas, le plan image se déplace vers ce qu'on appelle «meilleurs plans d'installation», situé, en règle générale, au milieu, entre l'intersection des rayons axiaux et extrêmes, et ne coïncidant pas avec le point d'intersection le plus étroit de tous les rayons du faisceau large (disque de moindre diffusion). Cet écart s'explique par la répartition de l'énergie lumineuse dans le disque le moins diffusé, formant des maxima d'éclairage non seulement au centre, mais également sur le bord. Autrement dit, nous pouvons dire que le « disque » est un anneau brillant avec un point central. Par conséquent, la résolution du système optique dans le plan coïncidant avec le disque de moindre diffusion sera plus faible, malgré la valeur plus faible de l'aberration sphérique transversale. L'adéquation de cette méthode dépend de l'ampleur de l'aberration sphérique et de la nature de la distribution de l'éclairage dans le disque diffusant.

  L'aberration sphérique peut être corrigée avec succès en utilisant une combinaison de lentilles positives et négatives. De plus, si les lentilles ne collent pas entre elles, alors, outre la courbure des surfaces des composants, l'ampleur de l'aberration sphérique sera également affectée par la taille de l'entrefer (même si les surfaces limitant cet entrefer ont la même courbure). Avec cette méthode de correction, les aberrations chromatiques sont généralement corrigées.

  À proprement parler, l'aberration sphérique ne peut être complètement corrigée que pour une paire de zones étroites et, de plus, seulement pour certains deux points conjugués. Cependant, en pratique, la correction peut être tout à fait satisfaisante, même pour des systèmes à deux lentilles.

  Généralement, l'aberration sphérique est éliminée pour une valeur de hauteur h 0 correspondant au bord de la pupille du système. Dans ce cas, la valeur la plus élevée d’aberration sphérique résiduelle est attendue à une hauteur h e déterminé par une formule simple
  h e h 0 = 0,707 (\displaystyle (\frac (h_(e))(h_(0)))=(0,707))

  L'apparition de cette erreur peut être retracée à l'aide d'expériences facilement accessibles. Prenons une simple lentille convergente 1 (par exemple une lentille plan-convexe) avec un diamètre et une focale aussi grands que possible. Une source de lumière petite et en même temps assez brillante peut être obtenue en perçant un trou dans un grand écran 2 d'un diamètre d'environ , et en fixant un morceau de verre dépoli 3 devant lui, éclairé par une lampe puissante provenant d'un court distance. C'est encore mieux de concentrer la lumière d'une lampe de poche à arc sur le verre dépoli. Ce « point lumineux » doit être situé sur l'axe optique principal de la lentille (Fig. 228, a).

  

  Riz. 228. Etude expérimentale de l'aberration sphérique : a) une lentille sur laquelle tombe un faisceau large donne une image floue ; b) la zone centrale de l'objectif donne une bonne image nette

  A l'aide de cette lentille, sur laquelle tombent de larges faisceaux lumineux, il n'est pas possible d'obtenir une image nette de la source. Peu importe la façon dont on déplace l’écran 4, il produit une image plutôt floue. Mais si vous limitez les faisceaux tombant sur l'objectif en plaçant devant celui-ci un morceau de carton 5 avec un petit trou en face de la partie centrale (Fig. 228, b), alors l'image s'améliorera sensiblement : vous pourrez trouver une position pour l'écran 4 de telle sorte que l'image de la source dessus soit assez nette. Cette observation est tout à fait cohérente avec ce que l'on sait de l'image obtenue dans une lentille utilisant des faisceaux paraxiaux étroits (cf. §89).

  

  Riz. 229. Écran avec trous pour étudier l'aberration sphérique

  Remplaçons maintenant le carton à trou central par un morceau de carton à petits trous situé le long du diamètre de la lentille (Fig. 229). Le trajet des rayons passant à travers ces trous peut être retracé si l'air derrière la lentille est légèrement enfumé. Nous constaterons que les rayons passant par des trous situés à différentes distances du centre de la lentille se croisent en différents points : plus le rayon s'éloigne de l'axe de la lentille, plus il est réfracté et plus le point est proche de la lentille. de son intersection avec l'axe.

  Ainsi, nos expériences montrent que les rayons traversant des zones distinctes de la lentille situées à différentes distances de l'axe donnent des images de la source située à différentes distances de la lentille. A une position donnée de l'écran, différentes zones de l'objectif donneront sur celui-ci : certaines sont plus nettes, d'autres sont des images plus floues de la source, qui se fondront dans un cercle lumineux. En conséquence, un objectif de grand diamètre produit une image d'une source ponctuelle non pas sous la forme d'un point, mais sous la forme d'un point lumineux flou.

  Ainsi, lorsqu'on utilise des faisceaux lumineux larges, on n'obtient pas d'image ponctuelle même lorsque la source est située sur l'axe principal. Cette erreur dans les systèmes optiques est appelée aberration sphérique.

  

  Riz. 230. L'émergence de l'aberration sphérique. Les rayons émergeant de la lentille à différentes hauteurs au-dessus de l'axe donnent des images d'un point en différents points

  Pour les lentilles négatives simples, du fait de l'aberration sphérique, la distance focale des rayons passant par la zone centrale de la lentille sera également plus grande que pour les rayons passant par la zone périphérique. Autrement dit, un faisceau parallèle passant par la zone centrale de la lentille divergente devient moins divergent qu'un faisceau passant par les zones extérieures. En forçant la lumière après une lentille convergente à traverser une lentille divergente, nous augmentons la distance focale. Cette augmentation sera cependant moins significative pour les rayons centraux que pour les rayons périphériques (Fig. 231).

  

  Riz. 231. Aberration sphérique : a) dans une lentille collectrice ; b) dans une lentille divergente

  Ainsi, la focale plus longue de la lentille convergente correspondant aux rayons centraux augmentera moins que la focale plus courte des rayons périphériques. Par conséquent, la lentille divergente, en raison de son aberration sphérique, égalise la différence de distances focales des rayons central et périphérique, provoquée par l'aberration sphérique de la lentille collectrice. En calculant correctement la combinaison des lentilles convergentes et divergentes, nous pouvons réaliser cet alignement si complètement que l'aberration sphérique d'un système de deux lentilles sera pratiquement réduite à zéro (Fig. 232). Habituellement, les deux lentilles simples sont collées ensemble (Fig. 233).

  

  Riz. 232. Correction de l'aberration sphérique en combinant une lentille convergente et divergente

  

  Riz. 233. Lentille astronomique collée, corrigée de l'aberration sphérique

  De ce qui précède, il ressort clairement que la destruction de l'aberration sphérique est réalisée par une combinaison de deux parties du système dont les aberrations sphériques se compensent mutuellement. Nous faisons de même lorsque nous corrigeons d’autres déficiences du système.

  Les lentilles astronomiques sont un exemple de système optique avec aberration sphérique éliminée. Si l'étoile est située sur l'axe de la lentille, alors son image n'est pratiquement pas déformée par l'aberration, bien que le diamètre de la lentille puisse atteindre plusieurs dizaines de centimètres.

  1. Introduction à la théorie des aberrations

  Lorsqu’on parle de performances d’objectif, on entend souvent le mot aberrations. "C'est un excellent objectif, toutes les aberrations y sont pratiquement corrigées !" - une thèse que l'on retrouve très souvent dans les discussions ou les critiques. Il est beaucoup moins courant d'entendre une opinion diamétralement opposée, par exemple : « C'est un objectif merveilleux, ses aberrations résiduelles sont bien exprimées et forment un motif inhabituellement plastique et beau »...

  Pourquoi des opinions si différentes surgissent-elles ? Je vais essayer de répondre à cette question : dans quelle mesure ce phénomène est-il bon/mauvais pour les objectifs et pour les genres photographiques en général. Mais d’abord, essayons de comprendre quelles sont les aberrations des objectifs photographiques. Nous commencerons par la théorie et quelques définitions.

  En général, on utilise le terme Aberration (lat. ab- « de » + lat. errare « errer, se tromper ») est un écart par rapport à la norme, une erreur, une sorte de perturbation du fonctionnement normal du système.

  Aberration de l'objectif- erreur, ou erreur d'image dans le système optique. Cela est dû au fait que dans un environnement réel, une déviation significative des rayons peut se produire par rapport à la direction dans laquelle ils vont dans le système optique « idéal » calculé.

  En conséquence, la qualité généralement acceptée d'une image photographique en souffre : netteté insuffisante au centre, perte de contraste, flou important sur les bords, distorsion de la géométrie et de l'espace, halos de couleurs, etc.

  Les principales aberrations caractéristiques des objectifs photographiques sont les suivantes :

  1. Aberration comatique.
  2. Distorsion.
  3. Astigmatisme.
  4. Courbure du champ de l'image.

  Avant d’examiner chacun d’eux de plus près, rappelons dans l’article comment les rayons traversent une lentille dans un système optique idéal :

  Je vais. 1. Passage des rayons dans un système optique idéal.

  Comme nous le voyons, tous les rayons sont collectés en un point F - le foyer principal. Mais en réalité, tout est bien plus compliqué. L’essence des aberrations optiques est que les rayons incidents sur une lentille à partir d’un point lumineux ne sont pas collectés en un seul point. Voyons donc quelles déviations se produisent dans un système optique lorsqu'il est exposé à diverses aberrations.

  Ici, il convient également de noter immédiatement que, tant dans une lentille simple que dans une lentille complexe, toutes les aberrations décrites ci-dessous agissent ensemble.

  Action aberration sphérique est que les rayons incidents sur les bords de la lentille sont collectés plus près de la lentille que les rayons incidents sur la partie centrale de la lentille. En conséquence, l'image d'un point sur un plan apparaît sous la forme d'un cercle ou d'un disque flou.

  

  Je vais. 2. Aberration sphérique.

  Sur les photographies, les effets de l'aberration sphérique apparaissent comme une image adoucie. L'effet est particulièrement souvent perceptible aux ouvertures ouvertes, et les objectifs avec des ouvertures plus grandes sont plus sensibles à cette aberration. Si la netteté des contours est préservée, un effet aussi doux peut être très utile pour certains types de photographie, par exemple le portrait.

  

  Ill.3. Un effet doux sur une ouverture ouverte dû à l’action de l’aberration sphérique.

  Dans les objectifs entièrement construits à partir de lentilles sphériques, il est presque impossible d’éliminer complètement ce type d’aberration. Dans les objectifs ultrarapides, le seul moyen efficace de compenser ce phénomène de manière significative consiste à utiliser des éléments asphériques dans la conception optique.

  3. Aberration comatique, ou « Coma »

  Il s'agit d'un type particulier d'aberration sphérique pour les rayons latéraux. Son effet réside dans le fait que les rayons arrivant sous un angle par rapport à l'axe optique ne sont pas collectés en un seul point. Dans ce cas, l'image d'un point lumineux sur les bords du cadre est obtenue sous la forme d'une « comète volante », et non sous la forme d'un point. Le coma peut également entraîner une surexposition des zones de l'image situées dans la zone floue.

  

  Je vais. 4. Coma.

  

  Je vais. 5. Coma dans une image photo

  C'est une conséquence directe de la dispersion de la lumière. Son essence est qu'un rayon de lumière blanche, traversant une lentille, est décomposé en rayons colorés qui le constituent. Les rayons à ondes courtes (bleu, violet) sont plus fortement réfractés dans la lentille et convergent plus près de celle-ci que les rayons à focale longue (orange, rouge).

  

  Je vais. 6. Aberration chromatique. F - foyer des rayons violets. K - foyer des rayons rouges.

  Ici, comme dans le cas de l'aberration sphérique, l'image d'un point lumineux sur un plan est obtenue sous la forme d'un cercle/disque flou.

  Sur les photographies, l'aberration chromatique apparaît sous la forme de nuances étrangères et de contours colorés dans les sujets. L'influence de l'aberration est particulièrement visible dans les scènes contrastées. Actuellement, le CA peut être facilement corrigé dans les convertisseurs RAW si la prise de vue a été réalisée au format RAW.

  

  Je vais. 7. Un exemple de manifestation d'aberration chromatique.

  5. Distorsion

  La distorsion se manifeste dans la courbure et la distorsion de la géométrie de la photographie. Ceux. l'échelle de l'image change avec la distance du centre du champ aux bords, de sorte que les lignes droites se courbent vers le centre ou vers les bords.

  Distinguer en forme de tonneau ou négatif(le plus typique pour un grand angle) et en forme de coussin ou positif distorsion (plus souvent observée à de longues focales).

  

  Je vais. 8. Distorsion en coussinet et en barillet

  La distorsion est généralement beaucoup plus prononcée dans les objectifs à focale variable (zooms) que dans les objectifs à focale fixe (fixes). Certains objectifs spectaculaires, comme le Fish Eye, ne corrigent volontairement pas la distorsion et la soulignent même.

  

  Je vais. 9. Distorsion prononcée en barillet de l'objectifZénitar 16mmOeil de poisson.

  Dans les objectifs modernes, y compris ceux à focale variable, la distorsion est corrigée assez efficacement en introduisant une lentille asphérique (ou plusieurs lentilles) dans la conception optique.

  6. Astigmatisme

  Astigmatisme(du grec Stigma - point) se caractérise par l'impossibilité d'obtenir des images d'un point lumineux aux bords du champ, à la fois sous forme de point et même sous forme de disque. Dans ce cas, un point lumineux situé sur l'axe optique principal est transmis sous forme de point, mais si un point est en dehors de cet axe, il est transmis sous forme d'assombrissement, de lignes croisées, etc.

  Ce phénomène est le plus souvent observé sur les bords de l'image.

  

  Je vais. 10. Manifestation de l'astigmatisme

  7. Courbure du champ d'image

  Courbure du champ d'image- il s'agit d'une aberration, à la suite de laquelle l'image d'un objet plat, perpendiculaire à l'axe optique de la lentille, repose sur une surface concave ou convexe par rapport à la lentille. Cette aberration provoque une netteté inégale sur le champ de l’image. Lorsque la partie centrale de l’image est nettement mise au point, ses bords seront flous et n’apparaîtront pas nets. Si vous ajustez la netteté sur les bords de l'image, sa partie centrale sera floue.

  Il n'y a pas de choses idéales... Il n'y a pas d'objectif idéal - un objectif capable de construire une image d'un point infinitésimal sous la forme d'un point infinitésimal. La raison en est - aberration sphérique.

  Aberration sphérique- distorsion résultant de la différence de focalisation des rayons passant à différentes distances de l'axe optique. Contrairement au coma et à l’astigmatisme décrits précédemment, cette distorsion n’est pas asymétrique et se traduit par une divergence uniforme des rayons provenant d’une source lumineuse ponctuelle.

  L'aberration sphérique est inhérente à des degrés divers à tous les objectifs, à quelques exceptions près (un que je connais est l'Era-12, sa netteté est plus limitée par la chromaticité), c'est cette distorsion qui limite la netteté de l'objectif à ouverture ouverte. .

  Schéma 1 (Wikipédia). L'apparition d'une aberration sphérique

  L'aberration sphérique a de nombreux visages - parfois on l'appelle un "logiciel" noble, parfois - un "savon" de mauvaise qualité, elle façonne en grande partie le bokeh de l'objectif. Grâce à elle, le Trioplan 100/2.8 est un générateur de bulles, et le New Petzval de la Société Lomographique a un contrôle du flou... Mais commençons par le commencement.

  Comment l’aberration sphérique apparaît-elle dans une image ?

  La manifestation la plus évidente est le flou des contours d'un objet dans la zone de netteté (« lueur des contours », « effet doux »), la dissimulation de petits détails, une sensation de défocalisation (« savon » - dans les cas graves) ;

  Un exemple d'aberration sphérique (logiciel) sur une photographie prise avec un Industar-26M de FED, F/2.8

  

  La manifestation d’une aberration sphérique dans le bokeh de l’objectif est beaucoup moins évidente. Selon le signe, le degré de correction, etc., l'aberration sphérique peut former divers cercles de confusion.

  Un exemple de photographie prise avec un Triplet 78/2,8 (F/2,8) - les cercles de confusion ont un bord clair et un centre clair - l'objectif présente une grande quantité d'aberration sphérique

  

  Un exemple de photographie prise sur l'aplanat KO-120M 120/1.8 (F/1.8) - le cercle de confusion a une bordure faiblement définie, mais elle est toujours là. À en juger par les tests (publiés par moi plus tôt dans un autre article), l'objectif a une faible aberration sphérique

  

  Et, comme exemple d'objectif dans lequel le degré d'aberration sphérique est incroyablement faible, une photographie prise avec l'Era-12 125/4 (F/4). Le cercle n'a aucune bordure et la répartition de la luminosité est très uniforme. Cela indique une excellente correction de l’objectif (ce qui est effectivement vrai).

  

  Élimination de l'aberration sphérique

  La méthode principale est l'ouverture. Couper les faisceaux « supplémentaires » permet d'améliorer bien la netteté.

  Schéma 2 (Wikipédia) - réduction de l'aberration sphérique à l'aide d'un diaphragme (1 Fig.) et en utilisant la défocalisation (2 Fig.). La méthode de défocalisation n'est généralement pas adaptée à la photographie.

  

  Exemples de photographies du monde (le centre est découpé) à différentes ouvertures - 2,8, 4, 5,6 et 8, prises avec un objectif Industar-61 (ancienne, FED).

  F/2.8 - logiciel assez puissant masqué

  

  F/4 - logiciel diminué, détails de l'image améliorés

  

  F/5.6 - le logiciel est pratiquement absent

  

  F/8 - pas de logiciel, les petits détails sont clairement visibles

  

  Dans les éditeurs graphiques, vous pouvez utiliser les fonctions de netteté et de suppression du flou, ce qui vous permet de réduire quelque peu l'effet négatif de l'aberration sphérique.

  Parfois, une aberration sphérique se produit en raison d'un dysfonctionnement de l'objectif. Habituellement - violations des espaces entre les lentilles. L’ajustement aide.

  Par exemple, on soupçonne que quelque chose s'est mal passé lors de la conversion de Jupiter-9 en LZOS : en comparaison avec Jupiter-9 produit par KMZ, LZOS manque tout simplement de netteté en raison d'une énorme aberration sphérique. De facto, les objectifs diffèrent sur absolument tout sauf les chiffres 85/2. Le blanc peut se battre avec le Canon 85/1.8 USM, et le noir ne peut se battre qu'avec le Triplet 78/2.8 et les lentilles souples.

  Photo prise avec Jupiter-9 noir des années 80, LZOS (F/2)

  

  Tourné sur Jupiter-9 blanc 1959, KMZ (F/2)

  

  L'attitude du photographe face à l'aberration sphérique

  L'aberration sphérique réduit la netteté de l'image et est parfois désagréable : il semble que l'objet soit flou. Vous ne devez pas utiliser d'optiques présentant une aberration sphérique accrue lors de prises de vue régulières.

  Cependant, l’aberration sphérique fait partie intégrante du motif de la lentille. Sans cela, il n'y aurait pas de beaux portraits doux sur Tair-11, de fabuleux paysages monocles fous, de bokeh à bulles du célèbre Meyer Trioplan, de « pois » d'Industar-26M et de cercles « volumineux » en forme de chat. oeil sur le Zeiss Planar 50/1.7. Vous ne devriez pas essayer de vous débarrasser de l'aberration sphérique dans les lentilles - vous devriez essayer de lui trouver une utilisation. Bien que, bien sûr, une aberration sphérique excessive dans la plupart des cas n'apporte rien de bon.

  Conclusions

  Dans l'article, nous avons examiné en détail l'influence de l'aberration sphérique sur la photographie : sur la netteté, le bokeh, l'esthétique, etc.